30 LE motor egyfázisú ár dinamó ár Pakisztánban
Egyenáramú motor felépítése
Két részre oszlik: állórészre és rotorra. Ne feledje, hogy az állórész és a forgórész ezekből az alkatrészekből áll. Megjegyzés: ne keverje össze a kommutátor pólusát a kommutátorral, és emlékezzen a szerepükre.
Az állórész tartalmaz: fő mágneses pólust, keretet, irányváltó pólust, kefeszerkezetet stb.
A rotor a következőket tartalmazza: armatúra mag, armatúra tekercselés, kommutátor, tengely és ventilátor stb.
Az egyenáramú motor négy gerjesztési módjának jellemzői
Az egyenáramú motor teljesítménye szorosan összefügg a gerjesztési móddal. Az egyenáramú motoroknak általában négy gerjesztési módja van: DC külön gerjesztésű motor, DC párhuzamos gerjesztésű motor, DC soros gerjesztésű motor és DC összetett gerjesztésű motor. Sajátítsa el a négy módszer jellemzőit:
1. DC külön gerjesztésű motor:
A gerjesztő tekercsnek nincs elektromos kapcsolata az armatúrával, és a gerjesztő áramkört egy másik egyenáramú tápegység látja el. Ezért a gerjesztőáramot nem befolyásolja az armatúra kapocsfeszültsége vagy az armatúra árama.
2. DC sönt motor:
A sönt tekercs mindkét végén lévő feszültség megegyezik az armatúra mindkét végén lévő feszültséggel. A gerjesztő tekercs azonban vékony huzalokkal van feltekercselve, és nagy számú fordulattal rendelkezik. Ezért nagy az ellenállása, így kicsi a rajta áthaladó gerjesztőáram.
3. DC sorozatú motor:
A gerjesztő tekercs az armatúrával sorba van kötve, így az armatúraáram változásával jelentősen megváltozik a mágneses tér a motorban. Annak érdekében, hogy ne okozzon nagy veszteséget és feszültségesést a gerjesztő tekercsben, minél kisebb a gerjesztő tekercs ellenállása, annál jobb. Ezért a DC sorozatú gerjesztésű motorok általában vastagabb vezetékekkel vannak feltekerve, kevesebb fordulattal.
4. DC összetett gerjesztő motor:
A motor mágneses fluxusát mindkét tekercsben a gerjesztőáram hozza létre.
Bal és jobb kéz szabály
[bal kéz szabály] a bal kéz szabályt "motoros szabálynak" is nevezik. Szabály szerint kell meghatározni a villamosított vezető erőirányát a külső mágneses térben. A módszer szerint a bal kezet úgy nyújtjuk ki, hogy a hüvelykujj merőleges legyen a másik négy ujjra, és egy síkban legyen a tenyérrel. Képzelje el, hogy a bal kezét a mágneses mezőbe helyezi úgy, hogy a mágneses erővonal függőlegesen belépjen a tenyérbe, a másik négy ujj pedig az áram irányába mutasson. Ekkor a hüvelykujjával mutatott irány az áramra ható mágneses mező iránya. A jobbkéz szabályt "generátorszabálynak" is nevezik. Szabály a vezetőben indukált áram irányának meghatározására, amikor az mágneses térben mozog. Nyújtsa ki a kőkezet úgy, hogy a hüvelykujj merőleges legyen a másik négy ujjra, és egy síkban legyen a tenyérrel. Tegyük fel, hogy a jobb kezét a mágneses térbe helyezi, hagyja, hogy a mágneses erővonal függőlegesen lépjen be a tenyeréből, és hüvelykujjával mutasson a vezető mozgásának irányára. Ekkor a másik négy ujj által jelzett irány az indukált áram iránya.
Jobb kéz szabály
jobb oldali szabály
Egy vektor keresztszorzatára definiáljuk
A × B=C
Vegye figyelembe, hogy a és B sorrendje nem cserélhető fel
Adja meg az a vektor irányát a kézfej mentén és a B vektort négy ujj irányában, majd a C vektor iránya a hüvelykujj felfelé irányuló iránya (merőleges az a és b által alkotott síkra)
30 LE motor egyfázisú ár dinamó ár Pakisztánban
Ez a jobb kéz szabálya.
Tartsa a jobb kezét laposan úgy, hogy a hüvelykujja merőleges legyen a másik négy ujjára, és egy síkban legyen a tenyerével. Helyezze a jobb kezét a mágneses mezőbe. Ha a mágneses erővonal függőlegesen behatol a tenyérbe (ha a mágneses vonal egyenes, akkor az egyenértékű az N pólus felé néző tenyérrel), és a hüvelykujj a huzal mozgásának irányába mutat, a négy ujj által jelzett irányt a vezetékben indukált áram iránya.
Az elektromágneses téren a jobb kéz szabálya elsősorban az erőtől független irányt ítéli meg.
Ha az erővel kapcsolatos, akkor minden a balkéz szabálytól függ.
Vagyis a bal kéz szabálya az erőre, a jobbkéz szabálya másokra.
Áramelem i1d ι Pár távolság γ Egy másik áramelem i2D 12 ι A DF12 hatóerő:
μ 0 I1I2d ι kettő × (d ι egy × γ 12)
df12 = ── ───────────
4π γ százhuszonhárom
ahol d ι 1、d ι 2 az áram iránya; γ 12 i1d ι pontból i2D ι sugárvektora. Az Ampere-törvény két részre osztható. Az egyik az ι azonosítójú áramelem (azaz i1d ι felett ） marad γ (azaz γ 12 felett).
μ 0 Id ι × γ
dB = ── ─────
4π γ három
Ez a Biot - SA - La törvény. A másik az IDL áramelem (azaz ι 2 feletti i2D) A B mágneses térben kapott DF (vagyis DF12 fent) erő:
df = Id ι × B
A külső mágneses térben mozgó vezetőben az indukált áram irányának meghatározására szolgáló szabályt generátorszabálynak is nevezik. Szabály az indukált áram iránya, a vezető mozgási iránya és a mágneses erővonalak iránya közötti kapcsolat megítélésére is.
A kézfogás arra a szabályra vonatkozik, hogy a generátor tenyere a mágneses tér irányába, a hüvelykujja a tárgy mozgásának irányába, az ujj pedig az áram irányába, ~ ~ ` irányába. a vezetőben keletkező dinamikus elektromotoros erő, amikor a vezető elvágja a mágneses indukciós vonalat. A jobb kéz szabályának tartalma: Nyújtsd ki a jobb kezed,
30 LE motor egyfázisú ár dinamó ár Pakisztánban
A hüvelykujját tegyük merőlegesen a másik négy ujjra, és ugyanabban a síkban a tenyérrel, helyezzük a jobb kezünket a mágneses mezőbe, és hagyjuk, hogy a mágneses indukciós vonal függőlegesen hatoljon be
A tenyér és a hüvelykujj a vezető mozgási irányára, a másik négy ujj pedig a mozgó elektromotoros erő irányára mutat. Az elektromotoros erő iránya és keletkezése
Az indukált áram iránya azonos.
A jobbkéz szabály által meghatározott elektromotoros erő iránya megfelel az energia átalakulás és megmaradás törvényének.
Óvintézkedések a jobbkéz szabály alkalmazásához
A jobbkéz szabály alkalmazásakor vegye figyelembe, hogy az objektum egy egyenes vezeték (természetesen feszültség alá helyezett mágnesszelepekhez is használható) És a V sebességnek és a B mágneses térnek merőlegesnek kell lennie a vezetőre, valamint V és B is legyen merőleges legyen,
A jobbkéz szabály segítségével meg lehet ítélni az indukált elektromotoros erő irányát. Például a jobb oldali generátorszabály segítségével meg lehet ítélni a háromfázisú aszinkron motor forgórészének indukált elektromotoros erejének irányát.
A jobbkéz szabály oka az elektromosság, a mágnesesség és a tömeg háromdimenziós szerkezetében rejlik. A jobb oldali szabály az elektromos dimenziót, a mágneses dimenziót és a minőségi információ gradiens dimenzióját jelenti
Bal kéz szabály
zu ǒ sh ǒ udìngzé
balkéz szabály
Tartsa a bal kezét laposan úgy, hogy a hüvelykujja merőleges legyen a másik négy ujjára, és egy síkban legyen a tenyerével.
Helyezze a bal kezét a mágneses mezőbe, és hagyja, hogy a mágneses indukciós vonal függőlegesen behatoljon a tenyérbe (a tenyér egy vonalban van az N pólussal, a kézfej pedig egy vonalban van az S pólussal,
Négy ujj az áram irányára mutat (azaz a pozitív töltés mozgásának irányára)
Ekkor a hüvelykujj iránya a vezető erőiránya.
Motorban használt
30 LE motor egyfázisú ár dinamó ár Pakisztánban
[elv]: amikor megrajzoljuk a mágnes és az áram mágneses indukciós vonalait, a kétféle mágneses indukciós vonal összefonódik. A vektorösszeadás szerint ahol a mágnes és az áram mágneses indukciós vonalai azonos irányúak, a mágneses indukciós vonalak sűrűsödnek; Az ellenkező irányban a mágneses indukciós vonalak megritkulnak. A mágneses indukciós vonalak sajátossága, hogy minden azonos irányú mágneses indukciós vonal taszítja egymást! Ahol a mágneses indukciós vezetékek sűrűek, ott a nyomás magas, ahol pedig ritkák a mágneses indukciós vezetékek, ott a nyomás alacsony. Tehát a nyomás az áram mindkét oldalán eltérő, az áramot az egyik oldalra nyomja. A hüvelykujj iránya a nyomás iránya. Megkülönböztetés és jobbkéz szabály.
[alkalmazható]: az áram iránya merőleges a mágneses tér irányára
(számítási módszer)
A következőképpen ```
Áramelem i1d ι Pár távolság γ Egy másik áramelem i2D 12 ι A DF12 hatóerő:
μ 0 I1I2d ι kettő × (d ι egy × γ 12)
df12 = ── ───────────
4π γ százhuszonhárom
ahol d ι 1、d ι 2 az áram iránya; γ 12 i1d ι pontból i2D ι sugárvektora. Az Ampere-törvény két részre osztható. Az egyik az ι azonosítójú áramelem (azaz i1d ι felett ） marad γ (azaz γ 12 felett).
μ 0 Id ι × γ
dB = ── ─────
4π γ három
Ez a Biot - SA - La törvény. A másik az IDL áramelem (azaz ι 2 feletti i2D) A B mágneses térben kapott DF (vagyis DF12 fent) erő:
df = Id ι × B
Amper szabály
szabályok
Az áramerősség és az áram által gerjesztett mágneses tér mágneses indukciós vonalának iránya közötti összefüggést jelző szabályt jobb oldali spirálszabálynak is nevezik.
(1) Amperszabály a feszültség alatt álló egyenes vezetékben (1. amperszabály): tartsa a feszültség alatt álló egyenes vezetéket a jobb kezével, és mutasson hüvelykujjával az áram irányába, majd négy ujj iránya a mágneses indukciós vezeték körüli iránya
(2) Amperszabály feszültség alatt álló mágnesszelepben (2. amperszabály): tartsa a feszültség alatt lévő mágnesszelepet a jobb kezével úgy, hogy a négy ujja az árammal megegyező irányba hajljon, és a hüvelykujjával mutatott vége legyen a feszültség alatt álló mágnes N pólusa. szolenoid
természet
30 LE motor egyfázisú ár dinamó ár Pakisztánban
A lineáris áram amperszabálya a lineáris áram kis szegmensére is alkalmazható. A gyűrűáram a lineáris áram sok kis szegmensének tekinthető. A lineáris áram minden kis szegmensére a lineáris áram amperszabályát használják a mágneses indukció intenzitásának irányának meghatározására a gyűrűáram központi tengelyén. A mágneses indukciós vonal irányát a gyűrűáram központi tengelyén szuperpozícióval kapjuk meg. A lineáris áram amperszabálya alapvető. A gyűrűáram amperszabálya a lineáris áram amperszabályából származtatható. A lineáris áram amperszabálya a töltés lineáris mozgása által keltett mágneses térre is alkalmazható. Ekkor az áram iránya megegyezik a pozitív töltés irányával, de ellentétes a negatív töltéssel.
A HC Auster áram mágneses hatás kísérlete és egy sor más kísérlet ihlette a.-m. Ampere felismerte, hogy a mágneses jelenség lényege az áram, az áram és a mágnes különböző kölcsönhatásait az áramok közötti kölcsönhatásra redukálta, és felvetette az áramelemek kölcsönhatási törvényének megtalálásának alapvető problémáját. Annak a nehézségnek a leküzdésére, hogy a leválasztott áramelem közvetlenül nem mérhető, négy nullát jelző kísérletet gondosan megterveztünk és gondos elméleti elemzéssel kísértünk, és az eredményeket megkaptuk. Mivel azonban az amper az elektromágneses hatásra a távolságon túli hatás fogalmát tartja fenn, egyszer azt a feltevést támasztotta alá, hogy a két áramelem közötti erő az elméleti analízisben az összekötő vonal mentén van, remélve, hogy betartja Newton harmadik törvényét, ami tévessé teszi a következtetést. A fenti képlet az eredmény, miután elvettük azt a téves feltételezést, hogy az erő az egyenes mentén van. A közeli hatás szempontjából azt kell érteni, hogy az áramelem mágneses teret hoz létre, a mágneses tér pedig erőt fejt ki a másik áramelemre.
A Coulomb-törvénnyel egyenértékű Ampere-törvény a mágneses kölcsönhatás kísérleti alaptörvénye. Meghatározza a mágneses tér természetét, és módot ad az áramkölcsönhatás kiszámítására.
Amper erő képlete
Áramelem i1d ι Pár távolság γ Egy másik áramelem i2D 12 ι A DF12 hatóerő:
μ 0 I1I2d ι kettő × (d ι egy × γ 12)
df12 = ── ───────────
4π γ százhuszonhárom
ahol d ι 1、d ι 2 az áram iránya; γ 12 i1d ι pontból i2D ι sugárvektora. Az Ampere-törvény két részre osztható. Az egyik az ι azonosítójú áramelem (azaz i1d ι felett ） marad γ (azaz γ 12 felett).
μ 0 Id ι × γ
dB = ── ─────
4π γ három
Ez a Biot - SA - La törvény. A másik az IDL áramelem (azaz ι 2 feletti i2D) A B mágneses térben kapott DF (vagyis DF12 fent) erő:
df = Id ι × B
